%\documentclass[12pt]{article}
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%\begin{document}
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\begin{center}
{\LARGE レーザー分光物理グループ}\\
{Laser Spectroscopy Group}\\
 
 {齊官 清四郎~教授~~~~吉澤 雅幸~助教授~~~~是枝 聡肇~助手}\\
 %ふりがな
 %さいかん せいしろう，よしざわ まさゆき，これえだ あきとし
 % \vspace*{0.3zw} \includegraphics*{p24laser.eps}
  %問題がある場合はこの行をコメント
  %アウトし,上の行のコメントを外して下さい 

 {http://www.laser.phys.tohoku.ac.jp/}\\
 \rule{15.8cm}{0.3mm}
\end{center}

\vspace*{-0.4cm}

\settowidth{\parindent}{あ}

\begin{multicols}{2}
\setlength{\baselineskip}{1.3zw}
 
%{\small 

本研究室では、レーザー及びその分光法に対して、量子エレクトロニク
スの最新の技術を適用し、光物性における光学素過程の研究を行ってい
る。この研究を通して、ガラスの低温物性、特にTLS(two level system)
の実体及び光物性への影響を明らかにしたいと考えており、試料として、
その比較のため、結晶とガラスを併用している。

これまでに明らかにした光学現象としては、光エコーにおける非マルコ
フ緩和の観測（平島）、共鳴蛍光による1－フォノン関数の導出（三上）、
共鳴蛍光におけるハイトラー効果の観測（松田）、ラマン・ブリルアン
散乱とボゾンピーク（三上）、結晶における準弾性光散乱の起源（是枝）、
レイリー・ブリルアン散乱と揺動散逸定理（大野）、等があり、最近で
は3--フォノン過程の研究に力を入れている。なぜなら、3--フォノン過
程で説明されるマイクロ波超音波の減衰にTLSの影響が顕著に現れるから
である。また結晶におけるマイクロ波超音波の減衰率の温度特性と周波
数特性に対する理論及び実験の結果は、これまで統一的でなく、未解決
の問題となっている。この研究に有力な測定手段となる誘導ブリルアン
散乱分光装置を最近完成（大野）した。

この高精度な分光装置は世界最高の分解能を持ち、3--フォノン過程の
研究に威力を発揮するものと思われる。3--フォノン過程の研究において、
熱フォノンの情報、特にその温度特性が不可欠であるが、熱誘起誘導レ
イリー散乱による測定方法も開発している（永野）。量子エレクトロニ
クスの研究分野の長年の夢として、kＨｚ分光法の開発があるが、そのた
めの"光ビート分光法"の研究を開始し、また``comb generator''とよばれ
る周波数シフターと組み合わせた究極の分光法を完成させたいと考えて
いる。

超高速分光法の研究（吉澤）では、励起状態の振動をフェムト秒の
時間分解能で測定できるラマン分光装置を世界で初めて開発した。
この装置を用いて光合成系のエネルギー移動における振動励起状態の
役割を研究している。
 
これらの研究に加えて、パルスレーザーによるフォトンエコー、ホール
バーニング、ACシュタルク等、非線形分光学の研究も進めている。

%}

\end{multicols}

%\vspace*{1zw}
\begin{center}
 \begin{minipage}[c]{7cm}
 % \begin{figure}[b]
 \begin{center}
  \includegraphics*[width=4.2cm]{p24range.eps}
 \end{center}


 \scriptsize{{\bf 図１}室温のTiO$_2$結晶において観測された二成分
 準弾性光散乱. (a)(b)(c)の順で分光器の分解能が高くなっている．
 LA,TAはそれぞれ縦波、横波の音響フォノン.}
 % \end{figure}
 \end{minipage}
 \hfill
 \begin{minipage}[c]{8cm}
 % \begin{figure}[b]
 \includegraphics*[width=8cm]{p24vgteo.eps} \scriptsize{{\bf 図
 ２} TeO$_2$結晶における誘導ブリルアン散乱の線幅
 （\textcolor{green} {{\bf ×}}）とシフト
 （\textcolor{red}{{\tiny ●}}）の温度依存性、Akhieser損失から
 Landau-Rumer損失への移行が分かる。}
 %\end{figure}
 \end{minipage}
\end{center}



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%\end{document}


