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「量子物理学」(培風館) の誤植

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以下の正誤表は、初版第 4 刷のもの です。初版第 2 刷までの本をお持ちの方は、 重複がありますが 初版第 1 刷の誤植, 初版第 2 刷の誤植, および初版第 3 刷の誤植, を併せてご覧 下さい。初版第 3 刷の本をお持ちの方は、かなり重複があります が、初版第 3 刷の誤植 もご覧 下さい。

  
頁   行(式)        誤              =>      正

P.2 炭素は，１３C（Z=6，N=7) => 炭素１３C（Z=6，N=7) 
     は が重複している。

P.3  L.5  呼ばれる天体は => 呼ばれる天体では 

P.4   表番号（１．２）の青の列 の所の Ca （青）は取る。

P.4 L.12 一般の電磁波を原子がどのような波長や光を 
       ->一般の電磁波を原子がどのような波長で

P.5 L.9-10

          クーロン力による運動を、古典力学を解いても
      ->  クーロン力による運動を、古典力学で解いても 

P.10 L.14 

          E/cで与えられる。 => で与えられる。

P.11 の 図 1.5 の v は ソフトウエアの font が選択できないためで
     誤植ではありません。

P.12 1.4 白熱電球からでる毎秒出る => 白熱電球から毎秒出る

P.14 P.15 図2.1 2.2 の 強度 S の ピークが等間隔でない。
          => n=0 と n=1 で等間隔になるべき

P.14 L.3  図（2.1）=> 図2.1

P.14 L.8 1個づつ => 1個ずつ 

P.14 L.11 S1,かS2 => S1かS2 

P.15 脚注 4) Davissoon-Gemmer => Davisson-Germer

P.15 脚注 6) 

この式と，前章で光の運動量の関係（１．８）と等価な式である。 

=>

この式と，前章で求めた光の運動量の関係（１．８）とは等価な式である。 

P.16 8) L.1

ｎ＝２の音の => ｎ＝２の音は 

P.18 脚注 12) 角運動量が保存する話しは、=> 角運動量が保存する話は、

P.18 脚注 12) (9.33)の注の説明 => 9.4節の説明 

P.18 L.13 これは、水素原子は、 => 水素原子では、

P.18 11) 
     （誤） この章は〜と呼ばれる。 
     （正） この節で取り上げるモデルは、〜と呼ばれる。 

P.19 L6-9.

全エネルギーEは、運動エネルギー(kinetic energy, KE)とポテンシャルエネルギー
       (potential energy, PE)の和 

=>

全エネルギーEは、運動エネルギー T とポテンシャルエネルギー U の 和 

注: 誤りではありませんが、p27 との整合性を取りました。また英語の
表記が不要になりました。

P.20 表2.1 バッシェン系列 => パッシェン系列 

P.21 L.8 終状態 m の値が、0, 1, 2 と変った
      => 終状態 m の値が、1, 2, 3 と変った

P.21 2.2 

   これをＬだけ離れたスクリーン上での 
=> このときＬだけ離れたスクリーン上の 

P.23-24  固有 ベクトル の c をすべてゴシックにする

P.24 図3.1 L5

（誤） 大きさが変わる（上図）， 
（正） 大きさが変わる（上図）。 

P.25 脚注 4)  演算子 O ... をxを-xにしても 
           => 演算子 O ... でxを-xにしても

P.26 L.18 実際、(3.4)にいれると => 実際、(3.2)にいれると

P.27 脚注 8) 良く名称として使われる => よく名称として使われる

P.30 図3.3 L.4

     （誤） ｎは，正の整数(n=1，2，…) 
     （正） ｎは，正の整数(n=1，2，…)。 

P.31 図 3.4 １づつ => １ずつ 

P.31 脚注 15) このような積を関数の内積という。
            => 波動関数の積を積分したものを関数の内積という

      15)LINE2 の所です。 
     （誤） 一方を複素共役にするには、 
     （正） 一方を複素共役にするのは、 

P.33 L.17 演算子を作用すると => 演算子を作用させると 



P.35 L.3   演算子O（ローマン）に対する行列
        => 演算子O（花文字）に対する行列 

P.35 脚注 19) 行と列が入れ換えた行列 => 行と列を入れ換えた行列

P.36 3.5   内積が直交する => 直交する(内積が0である)

P.36 3.8   光が吸収したり放出したりする場合
       =>  光を吸収したり放出したりする場合

P.40 2)LINE9 （E-U(x))も => （E-U(x))と 

P.41 の行列 A (花文字) を A (ローマン) にする。(7 ヶ所)

P.41 L.12 C=0 の解が存在するには、
       => C=0 (0 が ゴシック体) の解が存在するには

P.41 L.21 過去の誤植の指摘が違います。 

（誤） det(A)=4iexp(-2ka)... 
（正） det(A)=-4iexp(-2ka)... 

P.41 脚注 3) 全て 0 も解になる。(ピリオドがない。)

P.42 左辺のtan(t)のグラフ（太い実線）と
 =>  左辺のtan(t)のグラフと

P.42 L.9  図(4.3) => 図4.3

P.42-43 にかけての 巾 という漢字は 幅 (常用漢字) に直す。
     P42 L. 5, 10, 11, 14, P43 L.1

P.43 L.1  井戸巾 a の大きさが 2 倍にすると、
        =>井戸巾 a の大きさを 2 倍にして

P.43 L.2  2倍になる => 2 倍になる。 (丸がない)


P.43 L3-7
（誤） 得られたエネルギー固有値を，（４．９）に……連立方程式
     （４．９）のランク 
（正） 得られたエネルギー固有値を，（４．１７）に……連立方程式
     （４．１７）のランク 

P.43 L.8 表わされる => 表される

P.43 L.12 良い。( ...  => 良い ( ...

P.43 L.18 表わすと => 表すと 

P.44 L.3 表わした => 表した 

P.44 L.7 答えの => 答の
         現われた => 現れた
P.45 L.5 一つづつ => 一つずつ
         現われる。=> 現れる。


P.45 L.14 話しの => 話の

P.45 13)LINE 8 授賞した => 受賞した 

P.47 (4,32) 4 行目の式

（誤） 2(C4)=(1-k/q)exp{-i(q+k)a}(C5)+(1+k/q)exp{-i(q-k)a}(C6) 
（正） 2(C4)=(1-k/q)exp{i(q+k)a}(C5)+(1+k/q)exp{i(q-k)a}(C6) 

P.48 L. 23 表わし、 => 表し、 

P.49 L.7 答えを => 答を

P.50 L.2 答えを => 答を

P.50 したから 2 行目   うなりである。1)
                    => うなりである1)。

     注のつける位置を統一しました。

P.52　脚注　4) (5.6)の左辺 => (5.4)の左辺

p.53　L.3 デルタ関数の積分、 => デルタ関数の積分を、

P.56 図5.4

    波を重ね合わせることにで得られる。 
=>  波を重ね合わせることで得られる。 

P.56 L.6

     （誤） a(k)=δ(k-q)より f(x)= exp.(iqx) 
     （正） a(k)=δ(k-q)より f(x)= exp.(iqx)/ 2π

P.57 L.1

ｘおよびｐの・・・からのずれ・・・の２乗平均したものの平方根 
=>
ｘおよびｐの・・・からのずれ・・・を２乗平均したものの平方根 

P.59 L.14
 
C＝πの-１/4乗 => C ＝λの1/4乗×πの-１/4乗 

P.61 L.3  最少になるような => 最小になるような

P.61 16) - dU/dx = - nx^(n-1) => - dU/dx ∝ - nx^(n-1) 

P.62 5.4 （誤） n = 1,2,3 
         （正） n=0,1,2 

P.63 L.3 これと不確定性原理と密接な関係 
      => これと不確定性原理との間には密接な関係 

P.63 L.14 

物体の位置と運動量が => 物体の位置と運動量を 

P.63 1) 

x2とp2の平均値も、固有関数であることを用いれば 

=> x2とp2の平均値も、φが固有関数であることを用いれば 

P.64 L.5 k=2π/λ〜 2π/λ => ２π/λ 

P.67 L.4

     （誤） f(p)でpをn階微分
     （正） f(p)をpでn階微分 

P.69 L.3

  {(ΔＡφ）＾＊−iλ（ΔＢφ）＾＊）｝ 
=> {(ΔＡφ）＾＊−iλ（ΔＢφ）＾＊｝ 

P.69 L.16

  位置ｘと運動量-ih(d/dx)の間に交換関係が0でなかったように 
=> 位置ｘと運動量-ih(d/dx)の間の交換関係が0でなかったように  

P.71 脚注14) L. 1 横軸を時間tにとった => 横軸に時間tをとって

P.72 問題 6.4 の運動方程式を求めよ。(。がない)

P.78 L 17-18 これは波長(1/k)に比べてaが大きい(kaが大きい)と
き、1より小さくなる。 
=> これは波長(1/k)に比べてaが大きい(ka>>1)と
き、T<<1になる。 

P.80 L. 1 (E>V_0) => E>V_0 (他の文との整合性。)

P.80 L.6

これは､波の波長がa/2の整数倍になる条件である｡ 
=> これは､ 波の波長の整数倍が2aになる条件である｡ 

P.82 脚注 12) mathematica => Mathematica

P.83 L.6

前章で示した行列の方法を用いると =>
前節で示した行列の方法を用いると 

P.84 L.14

 (Ai+1,Bi+1) =>  t(Ai+1,Bi+1) 

P.84 L.23

   コンピュータで行う限り簡単に行うことができ
-> コンピュータで行う限り簡単に近似解を求めることができ 

P.85 問題 7.1 

α＝2ma^2V_0/(h-bar)^2,を用いて表せ 
=> 
α＝2ma^2V_0/(h-bar)^2,x=E/V_0を用いて表せ 

P.85 問題 7.7 (4.24)の注を参照) => ((4.24)の注を参照) 

P.87 L.6 and L.7 

    電子の運動エネルギーKは => 電子の運動エネルギーTは 

P.87 L.4 ｉとjが同じ場合１で、 => ｉとjが同じ場合１を、 

P.87 L.15 無限に高い => 無限に高い障壁をもつ

P.88 図8.1 無限に高い => 無限に高い障壁をもつ

P.91 L.9 負でない整数 => 正の整数

P.92 L13

（誤） (8.2)のときと同じように 
（正）  8.2 のときと同じように (8.2 は章の番号)

P.92 脚注 10 デカルト座標系という。(。がない)

P.93 L.1 表すことが => と表すことが 

P.93 L.4 を求めよ。(。がない) 

P.96 L.9 ３次元の極座標に => ３次元の極座標

P.96 脚注 17) フォートラン（Ｆｏｒｔｒａｎ）言語 
            =>フォートラン（FORTRAN）言語 

P.97 脚注 18) 「大学に入った実感」を感じる 
           => 「大学に入った実感」を持つ 

P.98 で m が質量と量子数で同じに使われています。

P.99 L.8 井戸のなか => 井戸の中 


P.99 脚注 21) L.12

1/(2^l)l! (d/dz) => 1/(2^l)l! (d^l/dz^l) 

P.100 L.4 井戸の内 => 井戸の中

P.101 8.1

     ｂ＝２ａのときのエネルギー固有値の低い方から５つ求め 
=>   ｂ＝２ａのときのエネルギー固有値を低い方から５つ求め 

P.101 8.6 
 
    j_l(kr) n_l(kr) => j_l(x), n_l(x)

   (8,56) => (8,57)

P.102 L.15 ファイのギリシャ文字は、極座標のファイにすべき.

P.102 脚注 1)LINE 1  (1.5) => 1.1 節

P.103 ３次元井戸型ポテンシャル 
=> ３次元球形井戸型ポテンシャル 

P.104 脚注 5) LINE 7

δll'･δmm' => δll'･δmm'･[1/{2^2l･(l!)^2}] 

P.104 脚注 5) LINE 17

 Γ(l+1)^2 / Γ(2l+1) => Γ(l+1)^2 / Γ(2l+2) 

P.105 脚注 5) 読者の皆さんは => 読者の皆さんには 

P.106 脚注 7)LINE 2 教科書等に紹介されるが，=> 教科書等で紹介されるが，

P.108 L. 5 アプ・イニシオ => アブ・イニシオ 

P.108 脚注 11) u(ρ)=v(ρ)e^(-ρ) => u(ρ)=v(ρ)e^(-ρ/2) 

P.109 L. 8 

   ρn=2κnr=(me^2/2πε0)(1/αh(bar)^2)r/n=2r/na0 
=> ρn=2κnr=−(me^2/2πε0)(1/αh(bar)^2)r=2r/na0 

P.110 L.3 で表わされ => で表され

P.111 一番下の行

mの意味は、（中略）離散的な値|m|≦l(mは整数)しかとれな
     いことを意味している。 

=> これは、（中略）離散的な値 mh(エイチバー) (|m|≦l, mは整数)しかとれないことを意味している。 

P.111 脚注 15) 少なくても => 少なくとも 

P.111 脚注 16) 座標形 => 座標系

P.112 脚注 16) L.1   r cos => r sin 

P.112 脚注 19) sharp, polar, diffuse, fine 
     =>    sharp, principal, diffuse, fundamental 

P.113 L.5 電子は素電荷をもっている球
      =>  電子は素電荷をもっている粒子

P.113 L.7 自転によって電荷も => 自転によって電子も

P.113 L.8 角運動量が量子化されるのは量子力学の知るところ
      => 角運動量が量子化するのは量子力学の教えるところ

P.113 L.9 スピン角運動量といい、Sで表される 
      => スピン角運動量といい、S（ゴシック体）で表される 

      S の font の訂正
      脚注 21) の S, L 等も ゴシック体

P.113 L.10 スピンの大きさが1/2であり、z軸方向の成分Szが、
            1/2と-1/2の二つの状態が存在する

=> スピンの大きさが (hバー)√S(S+1)であり(S=1/2), z軸方
向の成分Szが、(hバー)/2と-(hバー)/2の二つの状態が存在する

P.114 L.23-24 原子番号のとなり同士より価電子の数が等しい元素の方が 
           => 原子番号のとなりの元素より価電子の数が等しい元素の方が 

P.114 脚注23) ボース統計にしたがう粒子はフェルミ統計に従う粒子
による複合粒子と考えられる

=> 削除

P.115 表 9.3 Ni, Cu => Ni, Cu, Zn 

P.116 L.14-17 平均的な力は．．．．．遮蔽されたクーロンポテンシャルを感
       じる 

=> 電子はお互いに避けあって動くので、平均的な電子密度ρ(r)と
原子核からの +Ze の電荷 による遮蔽されたクーロンポテンシャル

P.116 L.21

占有された原子軌道のみとる。=> 占有された原子軌道のみをとる。 

P.116 式(9.38) 総和記号の下のi がイタリック 

P.116 脚注25) この章は => この節は 

P.117 L.8 L.10 self-consisntent-field => self-consistent field

P.117 脚注 31 したから 3 行目

    ハートリー・フォック・ポテンシャル得られる 
=>  ハートリー・フォック・ポテンシャルが得られる

P.118 L.12 値だけ決めるとき => 値だけで決まるとき 

P.118 L.12 Local density functional => local density functional method 
P.120 L.14 形つくる => 形づくる 

P.121 図10.1 L.6

方がが小さい。 => 方が小さい。
           
P.121 注2 軌道に電子を2個占有するとき
        =>軌道に電子が2個占有するとき    

      注2 電子のスピンが反平行の場合が平行の場合より
       => 電子のスピンが平行の場合が反平行の場合より
 
      注2 反平行に入った方が交換相互作用のエネルギーの得がある。
       => 必然的に反平行に入るので、交換相互作用のエネルギー分
          損をする。 

P.122 L. 5 開いている軌道に移る。=> 空いている軌道に移る。

P.122 L. 7 少なくても => 少なくとも 

P.123 L16-17  分子軌道法(linear ...(エルシーエーオー・エムオー)) 
        =>    分子軌道(linear ...(エルシーエーオー・エムオー))法 

P.123 L21-22

<Ψi|H|Ψi>は、波動関数Ψiによって、演算子Hの期待値の積分(3.33)である。

=>

<Ψi|H|Ψi>は、波動関数Ψiに対する、演算子Hの期待値を計算する積分(3.33)である。 

P.124 (10,3) (10,4) ファイ' の ' は j にかかるべきである。

P.125 L.1, 2 の 0ベクトルをゴシック体にする。

P.125 L.15 

原子軌道の積分Hij, Sij(10.3)を計算する。 

=>

原子軌道の積分Hjj', Sjj'(10.4)を計算する。

P.126 L.20

計算方法はほぼ確立していて

=>

計算方法はほぼ確立されていて，

P.127 L.7

原子軌道の積分であるHijやSijを

=>

原子軌道の積分であるHjj'やSjj'を

P.127 L.13

 余り用いられず => あまり用いられず 

P.127 L.14  ハートリ・フォック近似  => ハートリー・フォック近似 

P.127 脚注 10) アプ・イニシオ => アブ・イニシオ 

P.128 脚注 式 (10.13)式の右辺第2項の前の  + => - 

P.128 L. 11 あるからである。 (読点が抜けています)

P.128 ab initio => ab initio（イタリック）

P.129 L.12 （10.12）（10.14）（10.17） 
       => （10.12），（10.14），（10.17） 

P.129 L.21 図(10.4) => 図10.4 

P.130 図10.3   波線  => 点線

P.130 図10.3 L. 8

非結合軌道 => 反結合軌道 

P.130 L.5 全エネルギーが最少  => 全エネルギーが最小

P.131 脚注 20 L. 5

このような取扱いをハイトラー・ロンドンの近似と呼ばれる。

=>

このような取扱いをハイトラー・ロンドンの近似と呼ぶ。


P.132 L.14 番号をm=1から6までをつけ
         =>番号をm=1から6までつけ 

      L.16 も同様。

P.135 L.13 表される31) => 表される31)。

      。がない 


P.135 L.18 LCAOの係数は、残りの...固有ベクトルを得ることができる。
      =>   残りの...固有ベクトル、LCAOの係数を得ることができる。

P.135 L.18 最少二乗法 => 最小二乗法

P.136 L.13  できる、これ => できる。これ

P.136 脚注 32) 行列が分割できるのをブロック化という 
         => 行列を分割する変形をブロック化という 

P.136 脚注 32) 効率良く行うのには => 効率良く行うには

P.137 本文の最後の行  1つづつ => 1つずつ 

P.137-138 35) 

   ２ｓ軌道の係数C_1=C_2=C_3と 
=> ２ｓ軌道の係数に対しC_1=C_2=C_3と 

P.138 図 (10.9) LINE 2

      軌道が合成する => 軌道が混成する

P.138 問題 10.6 x軸上 => x（イタリック）軸上 
                混じわらない =>  混じらない

P.139 L.10  (ユニットセル, unit cell) 左の括弧を普通の ( にする。

P.139 脚注 2) 直行 => 直交
          立方晶系 => 正方晶系

P.140 L.1

x方向の基本並進ベクトルをaとし 

=>

x方向の基本並進ベクトルの大きさをaとし 

P.141 L. 7

和をaだけずらしても => 和をa（上に→をつける）だけずらしても 

P.141 最後の行 b1 => b（上に→をつける）1

P.142 脚注 10) 想像に堅くない => 想像に難くない 

P.142 L. 5 b1 => b（上に→をつける）1

P.142 L.11 最少の => 最小の

P.143 L. 3 b1 => b（上に→をつける）1

P.143 L.14 基本格子ベクトル => 基本並進ベクトル 

P.143 L.14 単位法の => 単位胞の

P.143 L.19 原子の占有数 => 電子の占有数

P.143 注14) 原子軌道に強く束縛した電子 
         => 原子に強く束縛された電子 

P.144 図11.1 L.7 波線の四角 => 破線の四角

P.144 脚注 15)  鎖状分子が束ねることで
             => 鎖状分子を束ねることで

P.145 L.8 と P.146 L.11 P.154 L.19 

      重なり積分行列 => 重なり行列 

    以下全て同じ。

P.147 L.13-14 

      電子はこのエネルギーバンドに何個電子を占有するのであろうか。
  =>  電子はこのエネルギーバンドに何個占有できるのであろうか。

P.149 L. 1 大きくなる（つまり電流が流れやすくなる。） 
       =>  大きくなる（つまり電流が流れやすくなる）。 

P.149 L.16 準位と準位との間に状態のエネルギー 
        => 準位と準位との間に状態

P.149 L.18 

    （誤） 半導体と絶縁体は電子が価電子帯の状態全てに電子が占有してい
     る。 
     （正） 半導体と絶縁体は電子が価電子帯の状態全てに占有している。 

P.150 L.10 金属光沢を生む => 金属光沢を生む。(。がない ) 

P.150 L.15-17 やすい（・・・同じ原理である（図11.4）。 
         => やすい（・・・同じ原理である（図11.4））。

P.151 L.1 ター，や => ターや

P.152 L.7
    （誤） 層と層の間の間隔(3.15A゜)が非常に大きいので，
     層間の結合は層内の結合に比べ非常に小さいので，... 
     （正） 層と層の間隔(3.15A゜)が非常に大きく，
     層間の結合は層内の結合に比べ非常に小さいので，... 

P.153 L.14 120°=> 120度

P.153 脚注 29) 計算間違え => 計算間違い

P.155 L.3 図(11.7) => 図11.7 

P.155 脚注 : L.7 ネルギー，E_F => ネルギーE_F

P.152 から P.156 の A 原子、B 原子 は全て イタリック。
      K, M ガンマ点等も全てイタリック。

P.156 L.16  結果は純虚数の結果をしているが、
        =>  結果は純虚数であるが、 

P.157 脚注  最少二乗法 => 最小二乗法

P.157 脚注 普通あるので => 普通であるので

P.159-167 (1.3)(6.1)(6.2)(6.4)(8.6)(9.4)(9.7)(11.8)(11.9) の所

式や文章の最後に「。」がない。=> 「。」をつける。 

P.159 (1.9) の解答の追加

最初の一文の後、「一秒間に地球表面１平方ｃｍに降り注ぐエネ
ルギーは、４．２×２／６０＝０．１４（Ｊ）。このエネルギーが波長
０．５μｍの光子のみによるものとすると、｛０．１４×０．５×１０
＾（−６）｝／｛６．６２６×１０＾（−３４）×３×１０＾８｝＝４
×１０＾１７個の光子を毎秒受けている。」を挿入。 

P.161 問題 3.8   始関数が奇関数なら => 始状態が奇関数なら

P.161 問題 4.2  一つづつ => 一つずつ

P.161 問題 4.6  x=0とx=a  => x=-aとx=a 

P.163 (5,5) 
     （誤） E = {(h-bar)^2*ac/8m}^1/2 
     （正） E = {(h-bar)^2*aC/8m}^1/2 
間違いだとする根拠 
     cが小文字になっている｡ 

P.163 6.5 L.4 第 3番目の式で

= ∫_(-∞)^(∞) e => = 1/(√π a) ∫_(-∞)^(∞) e 

P.164 Line 2.

 e^{-b(k+ik/(2b))^2 … } =>  e^{-b(k+ix/(2b))^2 … } 

P.164 7.5

これを２乗すると => これの逆数の絶対値を２乗すると 

P.164 8.1

  (n,l)=(1,1),(1,2),(1,3),(2,1),(1,4)=(2,2),(2,2) 
=>(n,l)=(1,1),(1,2),(1,3),(2,1),(1,4)=(2,2)  

P.165 L.3 n=,0,1,2,0,3,1,4の順に表れる。
       => n=0,1,2,0,3,1,4の順に現れる。 

      最初 の , と 漢字が違う

P.165 L.20 (8,40) => (8.40)

P.167 10.4 ψ1=...,ψ2=...,ψ1=... 
       =>  ψ1=...,ψ2=...,ψ3=... 

   ψ3がψ1になっています。 

P.168 L.5 アプ・イニシオ => アブ・イニシオ

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